黑体表面温度由30℃增加到333℃，该表面辐射力增加为原来的（）倍。
A、15
B、20
C、16
D、11
【正确答案：C】
根据斯蒂芬-波尔兹曼定律得黑体表面辐射力，即该表面辐射力增加为原来的16倍。
黑度是物体的实际辐射力与同温度下绝对黑体的辐射力之比值。
物体可按其辐射特性分为黑体、灰体和选择性辐射体（非灰体）三大类。
其中黑体是能发射全波段的热辐射，在相同的温度条件下，辐射能力最大。黑体的辐射能力为斯蒂芬-玻尔兹曼定律。
在一定温度下，将灰体的辐射能力与同温度下黑体的辐射能力之比定义为物体的黑度，或物体的发射率，用ε表示
物体表面的黑度与物体的性质、表面状况和温度等因素有关，是物体本身的固有特性，与外界环境情况无关。通常物体的黑度需实验测定。
凡是将辐射热全部反射的物体称为绝对白体，能全部吸收的称为绝对黑体，能全部透过的则称为绝对透明体或热透体。在应用科学中，常把吸收系数接近于1的物体近似的当作黑体。
ε介于0~1之间.
辐射光谱曲线的形状与黑体辐射光谱曲线的形状相似，且单色辐射本领不仅小于黑体同波长的单色辐射本领，两者的比例不大于1的常数，这类物质称之为灰体。
黑体的辐射力随波长的分布形状是规则的，它与黑体的绝对温度T的四次方成正比，其关系为：
Eb=Cb（T/100）4
式中 Eb——黑体的辐射系数，是用来表征黑体向外发射辐射能力的热物理常数，Cb=5.67W/（m2*K4）
基尔霍夫辐射定律(Kirchhoff），在热平衡状态的物体所辐射的能量与吸收的能量之比与物体本身物性无关，只与波长和温度有关。按照基尔霍夫辐射定律，在一定温度下，黑体必然是辐射本领最大的物体，可叫作完全辐射体。用公式表达如下：
Er =α*EoEr——物体在单位面积和单位时间内发射出来的辐射能；
α——该物体对辐射能的吸收系数；
Eo——等价于黑体在相同温度下发射的能量，它是常数。
普朗克辐射定律(Planck）则给出了黑体辐射的具体谱分布，在一定温度下，单位面积的黑体在单位时间、单位立体角内和单位波长间隔内辐射出的能量为
B（λ，T)=2hc^2 /λ^5 /[exp(hc/λkT)-1]
B（λ，T）—黑体的光谱辐射亮度（W·m^-2·Sr^-1·μm^-1）
λ—辐射波长（μm)
T—黑体绝对温度（K、T=t+273k)
C—光速（2.998×10^8 m·s^-1）
h—普朗克常数， 6.626×10-34 J·S
k—玻尔兹曼常数（Bolfzmann）， 1.380×10-23 J·K-1 基本物理常数
由图2.2可以看出：
①在一定温度下，黑体的谱辐射亮度存在一个极值，这个极值的位置与温度有关， 这就是维恩位移定律（Wien)
λm T=2.898×10^3 （μm·K)
λm —最大黑体谱辐射亮度处的波长（μm)
T—黑体的绝对温度（K)根据维恩定律，我们可以估算，当T～6000K时，λm ～0.48μm（绿色）。这就是太阳辐射中大致的最大谱辐射亮度处。
当T～300K， λm～9.6μm，这就是地球物体辐射中大致最大谱辐射亮度处。
②在任一波长处，高温黑体的谱辐射亮度绝对大于低温黑体的谱辐射亮度，不论这个波长是否是光谱最大辐射亮度处。
如果把B（λ，T）对所有的波长积分，同时也对各个辐射方向积分，那么可得到斯特番—玻尔兹曼常数（Stefan-Boltzmann），绝对温度为T的黑体单位面积在单位时间内向空间各方向辐射出的总能量为B(T) 。
B(T)=δT4 (W·m-2）
δ为Stefan-Boltzmann常数，等于5.67×10-8 W·m-2 ·K-4
但现实世界不存在这种理想的黑体，那么用什么来刻画这种差异呢?对任一波长， 定义发射率为该波长的一个微小波长间隔内， 真实物体的辐射能量与同温下的黑体的辐射能量之比。显然发射率为介于0与1之间的正数，一般发射率依赖于物质特性、 环境因素及观测条件。如果发射率与波长无关，那么可把物体叫作灰体(grey body）， 否则叫选择性辐射体。
| （1）AC （2）①6，②0.3 （3）①A、B相碰满足动量守恒 得两球跟C球相碰前的速度 ②两球与C球相碰同样满足动量守恒 得两球碰后的速度 两次碰撞损失的动能 |
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