在单相流体管内受迫流动充分发展段中，边界条件对换热有较大影响。下列说法中不正确的是（）。
A 、常壁温下，流体温度沿管长按对数规律变化
B 、常热流下，沿管长流体与壁面温度差保持为常数
C 、常热流下，壁面温度沿管长非线性变化
D 、常热流下，沿管长流体温度线性变化
【正确答案：C】
根据管内换热流体温度变化曲线，如图2-6-5所示。图a）为常热流，其沿管长流体与壁面温度差保持为常数，沿管长流体温度线性变化；图b）为常壁温，其流体温度沿管长按对数规律变化。
a）常热流
b）常壁温
雷诺数物理意义：惯性力与粘性力之比。
层流：流体质点一直沿流线运动，彼此平行，不发生相互混杂的流动。
紊流：流体质点在运动过程中，互相混杂、穿插的流动。（紊流包含，主体流动+各种大小强弱不同的旋涡）
雷诺经过大量实验，并采用量纲分析和相似原理方法，找出了流体出现层流或紊流的临界流速ucr。
Re=ρvd/μ，其中v、ρ、μ分别为流体的流速、密度与黏性系数，d为一特征长度。例如流体流过圆形管道，则d为管道的当量直径。利用雷诺数可区分流体的流动是层流或湍流，也可用来确定物体在流体中流动所受到的阻力。
扩展资料：
雷诺数较小时，粘滞力对流场的影响大于惯性，流场中流速的扰动会因粘滞力而衰减，流体流动稳定，为层流；反之，若雷诺数较大时，惯性对流场的影响大于粘滞力，流体流动较不稳定，流速的微小变化容易发展、增强，形成紊乱、不规则的紊流流场。
根据分子运动理论，动力粘性系数μ∝ρvˉl，其中vˉ为分子平均速度，l为分子平均自由程。由于vˉ和声速c是同一量级，可得到：Re=kMa/Kn，式中Ma为马赫数；Kn为克努曾数；k为常数；它表明雷诺数、马赫数、克努曾数之间有着内在的联系。
当流动速度很小时，Ma很小，Kn也很小，由于粘性效应是主要的，这两个无量纲参数以组合形式Ma/Kn出现，即以雷诺数出现。当流动速度很高时，从量纲理论可知，雷诺数和马赫数都起着重要作用。如果空气稀薄，则克努曾数起着主要作用。
粘性流体的求解不仅和边界条件有关，而且也和雷诺数有关。若雷诺数很小，则粘性力是主要因素，压力项主要和粘性力项平衡；若雷诺数很大，粘性力项成为次要因素，压力项主要和惯性力项平衡。
因此，在不同的雷诺数范围内，流体流动不同，物体所受阻力也不同。当雷诺数低时，阻力正比于速度、粘度和特征长度；而雷诺数高时，阻力大体上正比于速度平方、密度和特征长度平方。
雷诺数也是判别流动特性的依据，例如在管流中，雷诺数小于2300的流动是层流，雷诺数等于2300～4000为过渡状态，雷诺数大于4000时的是湍流。
参考资料：百度百科——雷诺数
1、流体流动的起因。由于流动的起因不同，对流可以分为强制对流和自然对流换热两大类。两种流动的成因不同，流体中的速度场有差别，所以换热规律也不一样。
2、流体有无相变。当流体没有相变时对流换热中的热量交换是由于流体的显热变化而实现的；而在有相变的换热过程（如沸腾或凝结），流体的相变潜热往往起着主要作用，因而换热规律与无相变时不同。
3、流体的流动状态（单相流动）。层流时流体微团沿着主流方向作有规律的分层流动，而湍流时流体各部分之间发生强烈的混合，因而换热能力不同。
扩展资料对流换热是在流体流动进程中发生的热量传递现象，当流体作层流流动时，在垂直于流体流动方向上的热量传递，主要以热传导（亦有较弱的自然对流）的方式进行。对流换热与热对流不同，既有热对流，也有导热；不是基本传热方式。对流换热的特点如下：
1、导热与热对流同时存在的复杂热传递过程。
2、必须有直接接触（流体与壁面）和宏观运动；也必须有温差。
参考资料来源：百度百科——对流换热
主要的有：
(1)流体流动状态：凡是靠外力推动流体流动的称为受迫运动；由于流体各部分温度不同引起的自然对流称自由运动。受迫运动比自由运动的流体对流换热系数大；处于紊流状态的流体比处于层流状态的流体换热系数大。这是因为流体流速高时，扰动强烈而使换热加强。
(2)流体有无相变发生：液体气化时或气体凝结时的对流换热系数要比无相变时大得多。如水在沸腾过程中，由于汽泡不断在壁面产生、扩大、脱离，冷流体不断地冲向壁面，使流体剧烈扰动，换热强度大幅度提高。
(3)流体的物理性质：流体种类不同，物性不同，对流换热系数也有较大差别。一般导热系数大的流体，其对流换热系数也大；比热容和密度大的流体，其对流换热系数较大；流体的粘度大时，其对流换热系数较小。
(4)流体相对受热面管子的流动方向：流体横向冲刷管子比纵向冲刷管子时对流换热系数大。
(5)受热面的结构特性：管径、节距、排列方式对换热系数均有影响。管径小，节距小，对流换热系数大；管子采用叉排比顺排的对流换热系数大。
温馨提示：
